將普通的脈衝(chong) 固體(ti) 激光器輸出的脈衝(chong) ，用示波器進行觀察、記錄，發現其波形並非一個(ge) 平滑的光脈衝(chong) ，而死由許多振幅、脈寬和間隔作隨機變化的尖峰脈衝(chong) 組成的，每個(ge) 尖峰的寬度約為(wei) 0.1-1us，間隔為(wei) 數微妙，脈衝(chong) 序列的長度大致與(yu) 閃光燈泵浦持續時間相等。這種現象稱為(wei) 激光器弛豫振蕩。
產(chan) 生弛豫振蕩的主要原因是：當激光器的工作物質被泵浦，上能級的粒子反轉數超過閾值條件時，即產(chan) 生激光振蕩，使腔內(nei) 光子數密度增加，而發射激光。隨著機構的發射，上能級粒子數大量被消耗，導致粒子反轉數降低，當低於(yu) 閾值水平時，激光振蕩就停止，這時，由於(yu) 光泵的繼續抽運，上級粒子反轉數重新積累，當超過閾值時，又產(chan) 生第二個(ge) 脈衝(chong) ，如此不斷重複上述過程，直到泵浦停止才結束。可見每個(ge) 尖峰脈衝(chong) 都是在閾值附近產(chan) 生的，一次脈衝(chong) 的峰值功率的提高，而隻會(hui) 使小尖峰的個(ge) 數增加。
弛豫振蕩產(chan) 生的物理過程，顯示出了在弛振蕩過程中粒子反轉數和腔內(nei) 光子數的變化，每個(ge) 尖峰可以分為(wei) 4個(ge) 階段：
在第一階段：激光振蕩剛開始時，由於(yu) 光泵作用，△n=△nt，q=0；由於(yu) 光泵作用，△n繼續增加，與(yu) 此同時，腔內(nei) 光子數密度也開始增加。由於(yu) q的增長而使△n減少的速率小於(yu) 泵浦使△n增加的塑料，因此△n一直增加到最大值。
第二階段：△n值達到最高後開始下降，但仍然大於(yu) △nt，因此q繼續增長，而且增長非常迅速，達到最大值。
第三階段：△n＜△nt，增益小於(yu) 損耗，光子數密度q減少，並急劇下降。
第四階段：光子數減少到一定程度，泵浦又起主要作用，於(yu) 是△n又開始回升，到t5時刻△n又達到閾值△nt，於(yu) 是又開始產(chan) 生第二個(ge) 尖峰脈衝(chong) 。產(chan) 生一係列尖峰脈衝(chong) 。