高功率固體(ti) 激光放大器普遍存在著熱效應問題，製約激光功率的提升、引起激光光束質量的劣化。
這種熱效應來源於(yu) 固體(ti) 激光介質（摻稀土離子的激光晶體(ti) ）吸收泵浦光能量後轉化出來的熱能，對激光晶體(ti) 的有效散熱可緩解熱效應，而激光晶體(ti) 的形狀也影響著熱效應的程度。采用散熱麵幾何厚度較小、散熱麵積較大的激光晶體(ti) 結構更容易提高熱導率，提升散熱效果；因此數百瓦固體(ti) 激光放大器采用薄片狀或板條狀的激光晶體(ti) 。其中板條激光放大器的係統複雜性相對較為(wei) 簡單，激光晶體(ti) 被製成薄板狀，信號光和泵浦光都被整形成扁平光斑注入板條晶體(ti) ；待放大的信號光一般整形為(wei) 扁橢圓狀光斑入射到板條放大晶體(ti) 中，在晶體(ti) 兩(liang) 側(ce) 的平麵反射鏡來回反射穿過多次板條晶體(ti) ，實現多通放大；或是入射的圓形信號光斑在板條晶體(ti) 兩(liang) 側(ce) 的球麵反射鏡來回反射過程中逐漸被球麵反射麵擴展為(wei) 橢圓形，並反複穿過板條晶體(ti) 獲得功率放大。
這兩(liang) 種光斑整形措施都需要球麵透鏡或球麵反射鏡，甚至搭建共焦非穩腔來約束光束的轉折，這些措施均會(hui) 引入球差影響光束質量，球麵光學係統也增加了放大器光路設計、調試複雜性。針對飛秒激光脈衝(chong) 的寬光譜特性，通過采用麵光柵的衍射效應使不同光譜成分的光波沿著不同衍射角傳(chuan) 輸，從(cong) 而在空間上分開了不同光譜的光波的傳(chuan) 輸路徑，形成以一定角度發散傳(chuan) 輸的光斑，在空間構成橫向的扁平狀類橢圓形光斑。這種發散傳(chuan) 輸的扁平類橢圓光斑作為(wei) 板條固體(ti) 激光放大器的入射信號光束進入板條晶體(ti) 獲得放大。以光柵作為(wei) 光束擴展橫向尺寸的整形器件也簡化了信號光整形手段，消除了傳(chuan) 統球麵光學整形器件的球差問題。
該激光係統前端的信號光光源為(wei) 低功率啁啾脈衝(chong) 光纖激光器，激光中心波長1030nm，脈寬數十皮秒，其光譜半高全寬度5nm，能夠支持在色散補償(chang) 後被壓縮至數百飛秒脈寬；信號光源輸出激光平均功率5瓦，光束直徑2.2mm，線偏振光，偏振方向水平。後續的板條放大器光路係統如圖1，包括偏振態轉換裝置、衍射光束整形裝置、增益放大裝置、光束回返裝置。
圖1. 基於(yu) 衍射光束整形的板條放大器光路示意圖
偏振態轉換光路通過將回返光偏振方向相對入射光偏振方向正交，實現將雙通放大回返光從(cong) 偏振器件輸出；即在信號激光束的傳(chuan) 播路徑上放置偏振分光棱鏡（PBS），水平偏振的入射光束正好與(yu) PBS的p光偏振方向一致，低損耗穿過PBS，受到其後λ/2波片的旋轉偏振方向，呈相對水平方向45度角度入射向法拉第旋光器；該旋光器將入射光的偏振方向再旋轉45度，回到了水平偏振方向，與(yu) 衍射光柵的最佳衍射效率偏振方向一致。衍射光束整形光路設置一個(ge) 縮束望遠鏡，將光束直徑縮小至0.75mm，縮束後的光束依然以最小發散角入射光柵；該光柵為(wei) 透射式光柵，不同波長成分的光波被光柵衍射後以不同的衍射角出射，由於(yu) 入射光光譜邊緣波長分別是1025nm、1035nm，對應的衍射角分別是37.73°、38.61°，所以被光柵衍射散開後的不同波長光線構成的發散光束發散角約0.88°，傳(chuan) 輸得越遠，光斑橫向散開越大，逐漸呈扁橢圓形光斑。
放大係統中的增益介質為(wei) 板條狀（14mm×10mm×1mm）的Yb:YAG晶體(ti) ，信號光和泵浦光均從(cong) 14mm×1mm的麵入射進入晶體(ti) ；板條激光晶體(ti) 兩(liang) 側(ce) 分別放置矩形平麵反射鏡，麵向板條晶體(ti) 的鍍膜特征為(wei) HR1000~1080nm&AR940±10nm，達到將信號光反複多次反射進入激光晶體(ti) 、而泵浦光一次性透過反射鏡被激光晶體(ti) 吸收的目的。通過合理設置信號光相對矩形平麵反射鏡的入射角，使呈發散狀態的信號光被一對平行放置的矩形反射鏡反射4次，實現4次穿過板條激光晶體(ti) ，且光斑的橫向尺寸因0.88°發散角的存在而逐次增加，符合傳(chuan) 統板條放大光路中信號光的模體(ti) 積隨著穿過增益介質次數的增加而逐漸增大的要求。在940nm波長泵浦光激發下，每次穿過板條激光晶體(ti) 的信號光獲得一次功率放大，信號光一次穿過增益單元共計獲得四次增益，功率放大到35瓦。由於(yu) 板條增益介質的熱透鏡效應主要作用於(yu) 板條短邊長方向，不影響光斑的橫向發散角，放大後激光束依然呈原來的發散角繼續傳(chuan) 輸。傳(chuan) 輸距離達到300mm，在板條放大器輸出端光斑橫向截麵發散至約5mm長。
使用500mm長焦距平凸透鏡放置於(yu) 放大光傳(chuan) 輸路徑中，使放大光束中心穿過透鏡中心，光束中心波長路徑與(yu) 透鏡光軸重合，於(yu) 是放大的發散光束被透鏡準直為(wei) 寬度約8mm的扁橢圓形狀平行光束，沿著寬度方向（橢圓長軸方向）分布著不同的光譜成分，但每個(ge) 光譜成分在板條晶體(ti) 中均獲得了增益。使用平麵反射鏡作為(wei) 光束的回返器件，置於(yu) 首次放大後的準直光路上，調整平麵反射鏡的受光位置和角度，使入射其上的平行光束的波前與(yu) 反射麵近似一致，實現對入射光束的原路反射，充分接近入射光路回返到板條放大器及光柵。根據光路可逆原理，再次進入板條激光放大器進行4通放大，輸出功率放大到90瓦，二次放大的激光束以原有的衍射角度入射光柵，被光柵反向衍射後，不同波長成分的光束以同樣的衍射角出射，回到了與(yu) 入射光路同軸、傳(chuan) 播方向相反的路徑，實現不同光譜成分光束的空間再合成，恢複近圓形光斑。經反向傳(chuan) 輸進入擴束鏡（縮束鏡反向使用）、偏振態轉換光路，最後被PBS以s光偏振分量形式反射出光路係統。
至此，經過偏振態轉換、空間衍射整形、二次放大的啁啾脈衝(chong) 激光完成了雙次8通板條晶體(ti) 功率放大。放大動力學曲線見圖2，對應的多個(ge) 階段的激光束橫模強度分布見圖3。該激光係統輸出的光束橫模分布圓度不理想，主要原因在於(yu) 脈衝(chong) 在進行了光譜相關(guan) 的空間分布展寬和放大後，不同光譜成分存在傳(chuan) 輸方向、偏振態的微小差異，回到光柵後未能達到完美的時空再合成。
圖2. 板條放大器的放大輸出功率與(yu) 泵浦功率關(guan) 係曲線
圖3. 板條放大器輸入、輸出光斑圖
奧創光子該技術方案針對飛秒激光的寬光譜特性，采用衍射光柵替代傳(chuan) 統的柱透鏡或共焦反射球麵鏡來整形圓形截麵光束為(wei) 近扁橢圓形截麵的光束，實現板條激光放大器信號光光斑整形的同時，避免了球麵光學係統引入的球差影響光束質量。該方案的一個(ge) 突出特點是，入射的信號光被拉伸整形為(wei) 扁橢圓形的光斑同時，實現了光譜成分按空間的排列，為(wei) 插入帶通濾鏡選擇性地衰減不同光譜成分強度，實現二次放大前的光譜預整形做了鋪墊，後續的實驗工作將會(hui) 探索這種光譜整形方式的實際效果，有望在固體(ti) 高增益放大介質中適當緩解光譜增益窄化效應，進而支持脈衝(chong) 壓縮器能夠輸出更窄的飛秒脈衝(chong) 。
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